Էլեկտրոնիկայի և էլեկտրիկի ուսանողները պետք է սովորեն կտրող սխեմաների հասկացությունները, և նրանք պետք է լուծեն կտրող սխեմաների հետ կապված խնդիրները: Կտրման խնդիրները լիովին ավարտված չեն, քանի դեռ չեք գծել այդ շղթայի փոխանցման բնութագիրը: Իրականում, կտրող սխեմաներին վերաբերող շատ հարցեր ներառում են փոխանցման բնութագրերը `որպես այդ հարցի մի մաս: Շղթայի փոխանցման բնութագրերը գծելը հեշտ է դառնում, երբ միացումն ամբողջությամբ հասկանում ես: Հիմնական դիոդի կտրման սխեմայի փոխանցման բնութագիրը սահմանվում է որպես այդ սխեմայի մուտքային լարման գծապատկեր (Vinp X առանցքում) V/S ելքային լարում (Vout Y առանցքում):
Քայլեր
Քայլ 1. Ամբողջությամբ հասկացեք դիոդի կտրման հիմնական սխեմաները:
Շղթայի փոխանցման բնութագրերը նկարելը դառնում է հեշտ, եթե դուք ամբողջությամբ հասկանում եք շրջանը և կարողանում եք ստանալ դրա ելքային ալիքի ձևը:
Քայլ 2. Քննեք վերը նշված սխեմայի ելքային ալիքի ձևը:
Հասկացեք շղթայի ելքային ալիքի ձևը: Դիտարկեք Vref (տեղեկատու լարման) գիծը, որը մուտքի ալիքի ձևում գտնվում է դրական X առանցքում, նաև նկատեք, որ Vref գծից վերև ելքը ելքային ալիքի ձևում սահմանափակվում է Vref- ով:
Քայլ 3. Փոխանցման բնութագրերը պետք է վերլուծվեն մուտքի դրական և բացասական լարման առկայության համար:
Քանի որ փոխանցման բնութագրերը սահմանվում են որպես Vinp (մուտքային լարման) և Vout (ելքային լարման) գծապատկեր, մուտքային լարումը կարող է լինել դրական, բացասական կամ զրո:
Հետևաբար, սկսեք երկու տեսակի մուտքերի վերլուծությունը: Նշեք համապատասխան մուտքային լարման համար ստացված ելքային լարման մասին: Գծապատկերելը հեշտ է դառնում, եթե սկսում ես միացումը վերլուծել բացասական մուտքային լարումներից (այնուամենայնիվ, կարող ես նաև վերլուծել դրական մուտքային լարումներից):
Քայլ 4. Վերլուծեք շրջանը բացասական մուտքային լարման համար:
Երբ բացասական մուտքային լարումը կիրառվում է շղթայի վրա, դիոդը (Իդեալական) դառնում է հակադարձ կողմնակալ: Այսպիսով, միացումը բացվում է, և հոսանք չի անցնում դրա միջով:
Հետևաբար, ելքային լարումը ցանկացած կետում պարզապես հետևում է այդ պահին մուտքի լարմանը ՝ առանց որևէ փոփոխության: Այս վիճակում Vinp- ի և Vout- ի գրաֆիկը գծելը հանգեցնում է նրան, որ թեքություն ունեցող ուղիղ գծի գրաֆիկը (սահմանվում է tan θ = Δ Vout/Δ Vinp) 1 է, քանի որ, Vinp- ի փոփոխության դեպքում, փոխվում է նաև Vout- ը, բայց փոփոխության չափը Vinp- ը և Vout- ը հավասար են ցանկացած կետում, քանի որ ելքը հետևում է մուտքին: Հետեւաբար Δ Vout = Δ Vinp = a (որոշ արժեք), այժմ tan արժեքը θ = a/a = 1, եւ այստեղից θ = 45 ':
Քայլ 5. Շրջանը վերլուծեք դրական մուտքային լարման համար:
Vref- ից պակաս դրական մուտքային լարման դեպքում դիոդը (Իդեալական) հակառակ կողմնակալ է: Հետեւաբար, սխեման դառնում է բաց, եւ հոսանք չի անցնում հոսանքի միջով:
-
Այս վիճակում կիրառվող մուտքն ուղղակի արտացոլվում է որպես ելք ՝ առանց փոփոխությունների: Գրաֆիկը ուղիղ գիծ է, որը ծագում է սկզբնաղբյուրից, ունի 45 'անկյուն `X առանցքի (կամ Y- առանցքի) հետ: Երբ մուտքային լարումը գերազանցում է Vref- ը, դիոդը (Իդեալական) դառնում է կողմնակալ և հետևաբար դա կարճ միացում է:
Արդյունքը հավասար կլինի Vref- ի մեծությանը: Այսպիսով, դուք կարող եք ստանալ ուղիղ գծի գրաֆիկ Vref կետից, որը զուգահեռ է X առանցքին: Այս գծի թեքությունը զրոյական է, քանի որ, ինչպես փոխվում է Vinp- ը, Vout- ը չի փոխվում, այլ մնում է հաստատուն Vref- ի համար: Այսինքն, Δ Vout = Vref - Vref = 0 արժեքը և Δ Vinp = Vinp2 - Vinp1 = b (որոշ արժեք) արժեքը: Հետեւաբար tan θ = 0/b = 0:
Քայլ 6. Նկարեք փոխանցման բնութագրերը:
Շրջանն ամբողջությամբ դրական և բացասական մուտքային լարման համար վերլուծելուց հետո գծապատկիր գրաֆիկը: Վերոնշյալ սխեմայի փոխանցման բնութագրերը ներկայացված են նկարում: Vinp- ի համար դիտեք այդ գրաֆիկի թեքությունը Vref- ից փոքր և Vref- ից ավելի:
Խորհուրդներ
- Ստուգեք ՝ արդյոք տվյալ դիոդն իդեալական է, թե ոչ: Եթե տրված դիոդը իդեալական չէ, ապա հաշվի առեք դիոդի առաջ և հակառակ լարման անկումը:
- Միշտ հաշվեք մուտքի և ելքի լարման փոփոխությունը և գծեք գրաֆիկը: Մի՛ գրեք գրաֆիկի թեքությունը ՝ առանց հաշվարկելու:
- Քանի որ Vinp- ն անկախ փոփոխական է, այն վերցված է X առանցքի վրա: Vout- ը կախված է Vinp- ից և դառնում է կախյալ փոփոխական, հետևաբար վերցված Y- առանցքում:
- Inputրոյական մուտքային լարման դեպքում ելքային լարումը հավասար է զրոյի: Այսպիսով, գիծը անցնում է ծագման միջով:
- Մի շփոթվեք ՝ փոխանցման բնութագրերում դիտելով Vref- ը Y առանցքի մեջ: Երբ մուտքային լարումը (X առանցքի մեջ) հատում է Vref- ը, ելքային լարումը (Y- առանցքում) դառնում է Vref- ի հավասար, հետևաբար այդ կետը Y- առանցքում նշվում է որպես Vref:
